en cambio
![{\displaystyle H_{0}=H_{1}+\left[{\frac {L}{2}}{\frac {1-{\frac {v}{c}}\cos {\varphi }}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}+{\frac {L}{2}}{\frac {1+{\frac {v}{c}}\cos {\varphi }}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a6dec2bdef2f0fee2a9c6995c1b4d5b07746120d)
aquí se obtiene inmediatamente
![{\displaystyle [H_{0}-E_{0}]-[H_{1}-E_{1}]=L\left[{\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1fea45a71260b0da755eedbdc497951b08d2a13b)
¿Qué expresa ahora esta ecuación?
Toda vez que H y E son los valores de la energía del mismo punto material, una vez referido a un sistema, con respecto al cual el punto material se mueve y en segundo lugar referido a un sistema en el cual está en reposo, es preciso que la diferencia H ⋅ E sea igual, prescindiendo de una constante aditiva, a la energía cinética del punto material, referida al sistema móvil. Por consiguiente, nosotros podemos escribir
aquí C significa una constante, la cual no varía durante la emisión de luz del punto material, puesto que, por la simetría del fenómeno, el punto material permanece en reposo con respecto al sistema de partida. Nosotros llegamos con esto a la relación
![{\displaystyle K_{0}-K_{1}=L\left[{\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-1\right]={\frac {1}{2}}{\frac {L}{c^{2}}}\cdot v^{2}\dots }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b596b056bbdeb09d1789ba6d9152d4cc7595fd18)
Interpretada esta ecuación dice lo siguiente: Puesto que
