es de esta especie. La cuestión de cuándo un campo gravitatorio pueda desaparecer en toda su extensión, por elección del sistema de referencia, no puede ser contestada, como es natural, sino por la teoría ya completa y terminada.
3. La geometría euclidiana es inaplicable.
Pero antes de proseguir, debemos vencer una dificultad que exige considerables esfuerzos.
Estamos acostumbrados a representar los movimientos como líneas universales en el universo de Minkowski. El andamiaje de esta geometría cuatridimensional fué dado por las lineas universales de los rayos luminosos y las trayectorias de las masas inertes, movidas sin que sobre ellas actúen fuerzas; estas líneas universales son en la antigua teoría unas lineas rectas relativamente a los sistemas inerciales. Pero si se da validez a la relatividad general, resultan entonces los sistemas acelerados igualmente válidos, y en éstos las líneas universales, que antes eran rectas, son ahora curvas (III, 1, pág. 68, figura 31). En cambio, otras líneas universales se hacen rectas. Por lo demás, esto rige también para las trayectorias de espacio. Los conceptos de recta y curva son relativizados, en cuanto que son referidos a las trayectorias de los rayos luminosos y de los cuerpos libremente móviles.
De esta suerte tambaléase todo el edificio de la geometría euclidiana del espacio cósmico. Pues ésta descansa esencialmente (véase III, 1, pág. 67) en la ley clásica de la inercia que establece las líneas rectas.
Podría pensarse que esta dificultad es obviable empleando solamente medidas rígidas para la definición de los elementos geométricos, tales como recta, plano, etc.. Pero tampoco es esto posible, como demuestra Einstein, de la siguiente manera:
Partimos de un espacio en el cual, durante cierto tiempo, no existe ningún campo gravitatorio relativamente a un sistema de referencia S1, convenientemente elegido.
Luego consideramos un cuerpo que gira en ese espacio con
