Traslademos esto al caso del condensador y tendremos que la densidad de la superficie en los planos límites de la placa aisladora será igual que en las placas metálicas y estará con el campo eléctrico E en la relación
Si ahora la capa aisladora se mueve con la velocidad v en la dirección x, deberá el éter, según Hertz, ser arrastrado por completo en la capa; esto es, que también serán arrastrados el campo E y las cargas , producidas por éste sobre los planos límites.
La carga en movimiento de una superficie límite representa, pues, una corriente de la densidad , y deberá producir un campo magnético según la ley de Biot y Savart.
Que tal sucede, halo demostrado experimentalmente W. C. Roentgen (1885); pero la inclinación de la aguja magnética que él observó era mucho más pequeña de lo que debía ser según la teoría de Hertz. Se conduce, según las medidas de Röntgen, como si el aislador no arrastrase consigo todo el éter, sino sólo una parte. Pero la otra parte permanece inmóvil. Si el aislador fuera de éter puro, sería ε = 1 y la carga influenciada igual a ; los experimentos de Röntgen demuestran que sólo el exceso de carga sobre ese valor, es decir,
toma parte en el movimiento de la materia. Este resultado lo interpretaremos más tarde sencillamente. Aquí baste establecer que, como era de esperar por los conocidos hechos de la óptica, la teoría de Hertz del arrastre total falla también en los puros procesos electromagnéticos.
Eichenwald ha confirmado (1903) el resultado de Röntgen,
