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B. CABRERA

la ley general de conservación, de suerte que la pérdida de electricidad sufrida por un volumen del campo es igual a la cantidad que durante el mismo tiempo atraviesa su superficie. Dicho de otro modo, las cargas eléctricas se mueven como un líquido incomprimible, fenómeno que, según la hidrodinámica enseña, se representa por la ecuación
${\tfrac {\partial p}{\partial t}}+{\tfrac {\partial \rho v_{2}}{\partial x_{1}}}+{\tfrac {\partial \rho v_{2}}{\partial x_{2}}}+{\tfrac {\partial \rho v_{3}}{\partial x_{3}}}=0$, de donde, en virtud de (10, 13)
${\frac {1}{c}}{\tfrac {\partial \Phi }{\partial t}}+{\tfrac {\partial \P _{1}}{\partial x_{1}}}+{\tfrac {\partial \P _{2}}{\partial x_{2}}}+{\tfrac {\partial \P _{3}}{\partial x_{3}}}=0$,(10, 15) cuya ecuación reduce la indeterminación del vector potencial a una constante.

Es interesante notar que a más de las ecuaciones fundamentales (10, 12), que ya dije expresan la existencia de los potenciales P_i para el campo electromagnético, y de la ley de conservación de la carga eléctrica, traducida por (10, 15), puede admitirse un principio equivalente al de Hamilton (§ 5) para el campo electromagnético, y entonces las cuatro ecuaciones (10, 14) se pueden deducir como corolarios de la teoría. He aquí una primera justificación de la generalidad que dije tiene el principio en cuestión.

d) Ambos campos, eléctrico y magnético, actúan sobre la materia y son capaces de ponerla en movimiento. Cuando se trata de ${\vec {E}}$ esta acción es consecuencia de las cargas aparentes en los cuerpos