ordinario, pues al separar en ds? las aportaciones correspcndientes a los intervalos de longitud y tiempo, ¿h y d:?, según (50, 5), la forma (50, 6) de ¿A? es también irreductible al elemento euclidiano
dm = dí + dx? 4- dx.
De un modo más intuitivo puede llegarse a la misma conclusión, en cuanto al espacio se refiere, llamando ¡a atención sobre los cambios que las reglas métricas han de sufrir en un campo de fuerzas de inercia en virtud de las consecuencias que se derivan del principio restringido. Utilizaré para este fin el mismo ejemplo de Einstein. Acudamos nuevamente a a nuestro homoide y supongamos que su niundo sea plano, pero dotado de un movimiento de rotación uniforme alrededor de un eje normal en O. Nada le denunciará cinemáticamente la rotación; pero podrá apreciar un campo de fuerzas centrifugas, creciente en proporción a la distancia de O, y que podrá sin inconveniente atribuir a la atracción de masas ignoradas que se distribuyen sobre el borde lejano del plano.
Supongamos, además, que ha trazado figuras geométricas, cuyos elementos mide para comparar las relaciones numéricas que entre ellos encuentra con las establecidas partiendo de los postulados de Euclides, Tomando el ejemplo más sencillo en las con 57] FUNDACIÓN A] JUANELO SP TURRIANO
