gitudinal, y el otro, perpendicular a v, de móduDa
lo y (siendo r el radio de curvatura de la trayecto ria), que se conoce con el nombre de aceleración normal. El primero lo representaré por a; y el segundo por ar.
Separando las dos componentes indicados dea
y ieejunlqzando en vez de m y —— sus válores de ducidos de (21, 6), la ecuación precedente se puede escribir en la forma
Mo
1
Ze —
TM a E (?
a. (22,1)
Es notorio que (22, 1) admite como límite (21, 1), su10) a puesto que—sea bastante pequeña para despreciar
su paar puesto que entonces los coeficientes de aly as se reducen a la masa mo, y por la definición de estas magnitudes d dí.
Fuera de este caso límite, la fuerza y la aceleración no tendrán, en general, la misma dirección, a
diferencia de lo que ocurre en la Mecánica clásica. Aun, de los dos casos en que coinciden las direccio ar + 4 =a=
FUNDACIÓN
== SA IUANELO
2) TURRIANO
